Забезпечення консервативності системи при детерміністичному моделюванні для мікроканонічного ансамблю.

Якщо не розглядати траєкторію та характеристики кожної окремої частинки, то стан системи можна описати як макростан: кількість частинок, абсолютна температура, середній тиск, об’єм та повна енергія.

Кінетичне означення температури випливає з теореми про рівномірний розподіл: кожен квадратичний член, що входить у вираз для енергії класичної системи, що знаходиться у рівновазі при температурі , має середнє значення на кожен ступінь вільності, де – стала Больцмана. Для -вимірного простору температуру можна визначити із співвідношення

де сума береться по всіх частинках і компонентах швидкості. Слід зауважити, що дане співвідношення справедливе лише тоді, коли рух системи як цілого рівний нулеві.

Навіть обравши надзвичайно малий крок по часу, неможливо уникнути флуктуацій енергії в системі, тому періодично необхідно перевіряти умову, щоб повна енергія системи залишалася постійною

– потенціальна енергія -го атома при ініціалізації початкових умов,

– розмірність.

Якщо повна енергія системи у певний момент часу відрізняється від , необхідно виконати процедуру перенормування кінетичної енергії (швидкостей атомів)

– потенціальна енергія -го атома в момент ,

сума швидкостей по всіх компонентах ,

– нормувальний множник для вирівнювання повної енергії до початкової .

Отже, всі складові швидкостей кожного атома необхідно домножити на множник

Читайте також:

<== попередня сторінка	\|	наступна сторінка ==>
Методика вибору кроку по часу при детерміністичному моделюванні.	\|	Забезпечення консервативності системи при детерміністичному моделюванні для канонічного ансамблю.

Не знайшли потрібну інформацію? Скористайтесь пошуком google:

Генерація сторінки за: 0.003 сек.