• Гідрологія і Гідрометрія
• Господарське право
• Економіка будівництва
• Економіка природокористування
• Економічна теорія
• Земельне право
• Історія України
• Кримінально виконавче право
• Медична радіологія
• Методи аналізу
• Міжнародне приватне право
• Міжнародний маркетинг
• Основи екології
• Предмет Політологія
• Соціальне страхування
• Технічні засоби організації дорожнього руху
• Товарознавство продовольчих товарів

Тлумачний словник
Авто
Автоматизація
Архітектура
Астрономія
Аудит
Біологія
Будівництво
Бухгалтерія
Винахідництво
Виробництво
Військова справа
Генетика
Географія
Геологія
Господарство
Держава
Дім
Екологія
Економетрика
Економіка
Електроніка
Журналістика та ЗМІ
Зв'язок
Іноземні мови
Інформатика
Історія
Комп'ютери
Креслення
Кулінарія
Культура
Лексикологія
Література
Логіка
Маркетинг
Математика
Машинобудування
Медицина
Менеджмент
Метали і Зварювання
Механіка
Мистецтво
Музика
Населення
Освіта
Охорона безпеки життя
Охорона Праці
Педагогіка
Політика
Право
Програмування
Промисловість
Психологія
Радіо
Регилия
Соціологія
Спорт
Стандартизація
Технології
Торгівля
Туризм
Фізика
Фізіологія
Філософія
Фінанси
Хімія
Юриспунденкция

ЛЕКЦІЯ XV

N

N

DB - елементарна індукція. Вона перпендикулярна площині, в якій лежать вектори dі .

Для однорідного та ізотропного середовища:

m₀ = 4p ×10^-7 Гн / м

m = 1 ( для вакууму )

dB = ( mm₀І / 4pr² ) dl sina ( 5a)

Закон Біо-Савара-Лапласа дає можливість знайти вектор магнітної індукції для струму, який тече в провідникові кінцевих розмірів, завдяки принципу суперпозиції

= å D _i ( 6 )

i = 1

де n - загальне число ділянок, на які розбито провідник.

Якщо n ® ¥ ; å ®

= d_i ( 6а )

а)Для відрізка провідника:

B = mm₀І / 4pr₀ ( cosa₁ - cosa₂ )

б) Для нескінченно довгого провідника

a₁ ® 0 ; a₂ ® p

cos a₁ - cos a₂ = 2

B = mm₀І / 2pr₀.

в) B = mm₀І / 2R – у центрі колового провідника

г) У середині соленоїда

d <<

l

B = mm₀І , n = N /

де n - число витків.

a

4. a B   l ­І   n   ­F b   ¯F h n

Якщо струм у рамці відсутній, то результуюча сила, яка діє на рамку, дорівнює нулю. Якщо через рамку пропускати струм, то на горизонтальні ділянки рамки сила не діє, а на вертикальні ділянки діє момент пари сил, який дорівнює:   M = 2F × h /2 = B І a sina = = B І S sina:

Магнітний момент контуру зі струмом:

_m = J ×S × , = 1 ( 7 )

M = р_m× B × sina;

= [ _m×]; ( 8 )

B

a

0 р_m

5. Закон повного струму.

Як нам відомо, циркуляція вектора напруженості електричного поля по замкненому контуру дорівнює нулю. Це говорить про те, що електричне поле є потенційним.

= 0.

Для магнітного поля виділяємо контур

І₂

І₁

( 9 )

Циркуляція вектора вздовж замкненого контуру дорівнює добутку магніт-ної сталої m₀на алгебраїчну суму всіх струмів, які охоплені цим контуром. Це твердження є законом повного струму.

6.

Магнітний потік через поверхню площиною dS дорівнює добутку модуля вектора на елемент площини dS та на cosa.

dФ_m = B × dS cosa; B

dФ_m = B × dS; a

a = ( n^Ù ,B )

a = 0^о

(× d) = dФ_m ( 10 )

В електродинаміці доводиться теорема Остроградського - Гауса: магнітний потік через будь-яку замкнену поверхню дорівнює нулю.

× d= 0 ( 11 )

Фізичний зміст формули: у природі не існують магнітні заряди, тому силові лінії магнітного поля завжди замкнені і магнітне поле не потенціальне, а вихрове, (на противагу електростатичному полю).

7.

Оскільки на провідник зі струмом у магнітному полі буде діяти F_амп , то він буде переміщуватись, а ця сила діє з боку магнітного поля, виконує роботу з переміщення провідника зі струмом у магнітному полі.

l F	dA = F dx = І Bldx = І B dS = І dФm A = І DФm = І ( Ф2 - Ф1) A = ІDФm ( 12 )

Читайте також:

1. Вид заняття: лекція
2. Вид заняття: лекція
3. Вид заняття: лекція
4. Вид заняття: лекція
5. Вид заняття: лекція
6. Вступна лекція
7. Вступна лекція 1. Методологічні аспекти технічного регулювання у
8. Клітинна селекція рослин.
9. Колекція фонограм з голосами осіб, які анонімно повідомляли про загрозу вибуху
10. ЛЕКЦІЯ (4): Мануфактурний період світової економіки
11. Лекція - Геополітика держави на міжнародній арені
12. Лекція 02.04.2013

Переглядів: 690