• Гідрологія і Гідрометрія
• Господарське право
• Економіка будівництва
• Економіка природокористування
• Економічна теорія
• Земельне право
• Історія України
• Кримінально виконавче право
• Медична радіологія
• Методи аналізу
• Міжнародне приватне право
• Міжнародний маркетинг
• Основи екології
• Предмет Політологія
• Соціальне страхування
• Технічні засоби організації дорожнього руху
• Товарознавство продовольчих товарів

Тлумачний словник
Авто
Автоматизація
Архітектура
Астрономія
Аудит
Біологія
Будівництво
Бухгалтерія
Винахідництво
Виробництво
Військова справа
Генетика
Географія
Геологія
Господарство
Держава
Дім
Екологія
Економетрика
Економіка
Електроніка
Журналістика та ЗМІ
Зв'язок
Іноземні мови
Інформатика
Історія
Комп'ютери
Креслення
Кулінарія
Культура
Лексикологія
Література
Логіка
Маркетинг
Математика
Машинобудування
Медицина
Менеджмент
Метали і Зварювання
Механіка
Мистецтво
Музика
Населення
Освіта
Охорона безпеки життя
Охорона Праці
Педагогіка
Політика
Право
Програмування
Промисловість
Психологія
Радіо
Регилия
Соціологія
Спорт
Стандартизація
Технології
Торгівля
Туризм
Фізика
Фізіологія
Філософія
Фінанси
Хімія
Юриспунденкция

ПРОВІДНИКИ В ЕЛЕКТРИЧНОМУ ПОЛІ

Електрична напруга|напруження| є енергетична характеристика поля уздовж|вздовж| даного шляху|колії| з|із| однієї точки|точки| в іншу, якою оцінюється|оцінює| можливість|спроможність| здійснення роботи при переміщенні заряджених частинок|часток| між цими точками|точками|.

Неважко знайти зв'язок напруженості рівномірного поля з|із| напругою|напруженням| між двома будь-якими точками|точками| :

(1.5)

Одиниця електричної напруги|напруження|

Застосовуються також похідні від вольта|вольт-ампера|:

1 кіловольт (кВ|) = 10³ В;

1мілівольт| |(мВ|) = 10^-3В;

1 мікровольт (мкВ|) =10^-6 В.

Враховуючи, що робота, що здійснюється|скоює| при переміщенні зарядженої частинки|частки| в електричному полі, залежить від положення|становища| початкової і кінцевої|скінченної| точок шляху|колії|, для розрахунків можна ввести|запроваджувати| енергетичну характеристику поля в кожній точці|точці|, чисельне значення якої є|з'являється| функцією положення|становища| точки|точки|. Такою характеристикою є|з'являється| електричний потенціал j-.

Припустимо|передбачатимемо|, що пробна частинка|частка|, що має заряд Q, розташована|схильна| в точці|точці| 1 електричного поля ( див. рис. 1.9.) і отже, знаходиться|перебуває| під дією сили F_э . Електричне поле діє на цю частинку подібно до того, як діє поле тяжіння, тобто|цебто| частинка|частка| має потенційну енергію А₁.

При переміщенні зарядженої частинки|частки| з|із| точки|точки| 1 в точку|точку| 2 здійснюється|скоює| робота А, пов'язана з дією тієї ж сили F_э.|

Роботу А_1.2 потрібне розглядати як спад потенційної енергії зарядженої частинки|частки| при переміщенні її між вказаними точками|точками|. Отже, потенційна енергія в точці|точці| 2.

Відношення|ставлення| потенційної енергії зарядженої частинки|частки|, поміщеної в дану точку електричного поля, до величини її заряду називається електричним потенціалом поля в цій точці|точці| :

.

Таким чином, напруга|напруження| між двома точками|точками| електричного поля дорівнює різниці потенціалів поля в цих точках|точках|:

(1.6)

Аналогічні міркування можна привести, розглядаючи|розглядувати| заряджену частинку|частку| в точках 2 и 3| і в інших точках поля.

Потенційна енергія зарядженої частинки|частки| в електричному полі зменшується при переході від точки|точки| до точки|точки| по напряму|направленню| ліній напруженості. Вона стає рівною нулю|нуль-індикатору| за межами електричного, де сила F_э = 0.

За наявності електричного поля нескінченної|безконечної| протяжності сила F_э дорівнює | нулю|нуль-індикатору| в нескінченності. При зворотному переміщенні зарядженої частинки|частки| проти|супроти| сили взаємодії її з|із| електричним полем потенційна енергія зростатиме за рахунок роботи зовнішньої неелектричної сили.

Потенційна енергія може бути визначена відносно якого -небудь| рівня, прийнятого за початковий.

При теоретичних дослідженнях за початковий потенціал приймають потенціал нескінченно видаленої|віддаленої| точки поля, де він дорівнює нулю|нуль-індикатору| ( fµ = 0) . В цьому випадку потенціал будь-якої точки поля чисельно дорівнює роботі, яка могла бути здійснена в електричному полі при переміщенні частинки|частки|, одиницею заряду, що володіє, з|із| даної точки|точки| в нескінченність.

При вирішенні практичних завдань|задач|, що відносяться до електричної установкам, зазвичай|звично| вважають|гадають| початковими потенціал землі|грунту|, який приймають рівним нулю|нуль-індикатору|.

Потенціал електричного поля змінюється від точки до точки. Разом з тим в полі можна виділити ряд точок, що мають однаковий потенціал. Геометричне місце точок, що мають однаковий потенціал, називається поверхнею рівня потенціалу, називається поверхнею рівня потенціалу, або эквіпотенціональною поверхнею.

У електричному полі будь-якої конфігурації лінії напруженості і эквіпотенціональні| поверхні перетинаються під прямим кутом. У цьому неважко переконатися, розглядаючи|розглядувати| в эквіпотенціональній| поверхні біля деякої точки|точки| а в будь-який нескінченно малий відрізок шляху|колії|( рис.1.9, б).

Згідно|згідно з| визначенню еквіпотенціональної| поверхні , робота при переміщенні зарядженої частинки|частки| уздовж|вздовж| будь-якого шляху|колії|

А_1.2 = дорівнює нулю|нуль-індикатору|. Ця умова виконується тільки|лише| в тому випадку, якщо|у тому випадку , якщо| вектор напруженості поля в точці|точці| а направлений|спрямований| перпендикулярно|перпендикуляр| до відрізка dl ( електрична сила діє в напрямі|направленні|, перпендикулярному|перпендикуляр| переміщенню частинки|частки|).

Звідси витікає, що еквіпотенціональні| поверхні рівномірного поля – площина|площина|,

Рис.1.9 - Лінії напруженості і еквіпотенціальні лінії електричного поля.

перпендикулярні|перпендикуляр| до ліній напруженості (рис.1.9, а), а поля одиночного точкового|крапкового| (рис.1.9., б).

За допомогою силових і потенційних ліній (эквіпотенціональна| лінія - слід эквіпотенціональної| поверхні ) виявляється|опиняється| можливим наочно|наглядний| зобразити|змальовувати| картину зарядженого тіла - сферичні поверхні, центр яких збігається з|із| центром тіла електричного поля.

У металевому тілі (рис.1.10) під дією зовнішнього електричного поля з|із| напруженістю E₀ вільні електрони переміщаються до однієї поверхні, яка отримує|одержує| негативний|заперечний| заряд. Протилежна поверхня отримує|одержує| такий же позитивний заряд.

Рис.1.10 - Металеве тіло в електричному полі

Читайте також:

1. Б.) Напівпровідники.
2. В електронагрівачах використано одну з головних власти­востей електричного струму - здатність нагрівати провідники.
3. Впровадження домішки у напівпровідники шляхом іонної імплантації
4. Гігієнічні норми впливу на людину в електричному полі різної напруженості.
5. Діелектрики в електричному полі. Поляризація діелектриків
6. Домішкові напівпровідники
7. Електричному полі
8. Заряд частинки в електричному полі
9. Заряд частинки в електричному полі
10. Напівпровідники п-типу
11. Напруга в електричному колі.
12. Основні причини винекнення горючого середовища і загорання в електричному устаткуванні

Переглядів: 603