• Гідрологія і Гідрометрія
• Господарське право
• Економіка будівництва
• Економіка природокористування
• Економічна теорія
• Земельне право
• Історія України
• Кримінально виконавче право
• Медична радіологія
• Методи аналізу
• Міжнародне приватне право
• Міжнародний маркетинг
• Основи екології
• Предмет Політологія
• Соціальне страхування
• Технічні засоби організації дорожнього руху
• Товарознавство продовольчих товарів

Гальмівне рентгенівське випромінювання

Суцільний спектр одержується в результаті гальму­вання швидких електронів у речовині антикатода. Якщо між катодом і антикатодом прикладена напруга , електрони розганяються і їх енергія дорівнює , де - заряд

електрона. Влітаючи в антикатод, електрони різко гальму­ються, тобто рухаються з від'ємним прискоренням, і стають джерелами рентгенівського електромагнітного випроміню­вання.

Умови гальмування для різних електронів неоднакові, і різні частки їх кінетичної енергії перетворюються в енергію рентгенівських квантів. При повному перетворенні енергії електрона в енергію кванте дістанемо , де - стала Планка, - найбільша частота рентгенівського гальмівного спектра. Враховуючи, що (с - швидкість світла у вакуумі, - гранична довжина хвилі випромінювання, яка відповідає ), дістанемо , звідки

(8.1)

З цієї причини в гальмівному рентгенівському спектрі спостерігаються всі довжини хвиль, починаючи з . Його називають тому .суцільним "білим спектром".

Розподіл інтенсивності по неперервному спектру рент­генівських променів при різних для вольфрамового анти­катода наведено на рис. 8.2. Довжина хвилі " , на яку припадає максимум в спектрі гальмівного рентгенівського випромінювання, задовольняє умові

(8.2)

Важливою особливістю суцільного рентгенівського спектра є його коротко­хвильова межа. Із вира­зу (8.1) випливає, що при даній напрузі не може бути довжини хви­лі, яка менша за Значення сталої Планка одержане із вимірю­вань короткохвильової межі рентгенівського суцільного спектра, є одним із найточніших і достовірних.

Потік " рентге­нівських променів, що виходять із трубки, зростає пропорційно силі струму ~ в трубці, квадрату напруги на трубці і залежить від величини атомного номера Z речовини антикатода, тобто

(8.3)

Рис. 8.2.Розподіл інтенсивності по неперервному спектру

Жорсткість рентгенівських променів, яка зростає зі зменшенням довжини хвилі, характеризує їх проникаючу здатність і залежить тільки від напруги , яка подається на трубку. Чим вища напруга, тим жорсткіші рентгенівські промені, як це видно із формул (8.1) і (8.2). Інтенсивність рентгенівського випромінювання регулюється шляхом зміни струму розжарювання залежно від потрібної потужності випромінювання - від малих струмів в трубці при просвічуванні (2-5 мА) до дуже великих струмів (тисячі міліампер), що застосовуються при деяких рентгенівських знімках.

Читайте також:

1. БІОЛОГІЧНА ДІЯ ІОНІЗУЮЧОГО ВИПРОМІНЮВАННЯ
2. Біологічна дія іонізуючого випромінювання
3. Біологічна дія лазерного випромінювання. Під біологічною дією розумі1
4. В-86 Дослідження комптонівського розсіяння рентгенівського випромінювання в твердому тілі
5. ВЗАЄМОДІЯ ІОНІЗУЮЧОГО ВИПРОМІНЮВАННЯ З РЕЧОВИНОЮ
6. Види механізму дії іонізуючого випромінювання
7. Визначення та дози іонізуючого випромінювання.
8. Вимірювання ступеня поляризації лазерного випромінювання
9. Випромінювання солі важких Ме фаги
10. Випромінювання Сонця
11. Випромінювання субсвітлового спектру
12. ВИПРОМІНЮВАННЯ ТА ПОГЛИНАННЯ ЕНЕРГІЇ АТОМАМИ ТА МОЛЕКУЛАМИ

Переглядів: 1770