Рентгенівські промені виникають під час гальмування електронів речовиною антикатода. Спектр цих променів суцільний як спектр білого світла. Тому рентгенівське випромінювання називають білим, або гальмівним.
Рентгенівське випромінювання має важливу особливість – воно обмежене з боку малих довжин хвиль межею , яка називається межею суцільного спектра.
На рис. 1.16 наведено графіки залежності інтенсивності рентгенівських спектрів для вольфраму при різних значеннях різниці потенціалів між катодом і анодом рентгенівської трубки.
Класична хвильова теорія світла не може обґрунтувати існування короткохвильової межі рентгенівського спектра. Її існування можна пояснити тільки на підставі квантової теорії. Максимальна енергія рентгенівського кванта , який виникає за рахунок енергії електрона, не може перевищувати кінетичної енергії електрона. Тоді можна записати рівняння:
. (*)
Кінетичної енергії електрон набув у прискорювальному електричному полі з різницею потенціалів , а тому
.
Враховуючи зв'язок між частотою і довжиною хвилі, дістаємо формулу для визначення межі рентгенівського спектра:
.
Ця формула повністю відповідає експериментальним даним.
Зауваження. Рівняння (*) збігається з рівнянням Ейнштейна для фотоефекту, якщо в ньому знехтувати роботою виходу електрона з металу. Справа у тому, що для рентгенівських променів енергія світлового кванта набагато більша, ніж робота виходу електрона.