МАРК РЕГНЕРУС ДОСЛІДЖЕННЯ: Наскільки відрізняються діти, які виросли в одностатевих союзах
РЕЗОЛЮЦІЯ: Громадського обговорення навчальної програми статевого виховання ЧОМУ ФОНД ОЛЕНИ ПІНЧУК І МОЗ УКРАЇНИ ПРОПАГУЮТЬ "СЕКСУАЛЬНІ УРОКИ" ЕКЗИСТЕНЦІЙНО-ПСИХОЛОГІЧНІ ОСНОВИ ПОРУШЕННЯ СТАТЕВОЇ ІДЕНТИЧНОСТІ ПІДЛІТКІВ Батьківський, громадянський рух в Україні закликає МОН зупинити тотальну сексуалізацію дітей і підлітків Відкрите звернення Міністру освіти й науки України - Гриневич Лілії Михайлівні Представництво українського жіноцтва в ООН: низький рівень культури спілкування в соціальних мережах Гендерна антидискримінаційна експертиза може зробити нас моральними рабами ЛІВИЙ МАРКСИЗМ У НОВИХ ПІДРУЧНИКАХ ДЛЯ ШКОЛЯРІВ ВІДКРИТА ЗАЯВА на підтримку позиції Ганни Турчинової та права кожної людини на свободу думки, світогляду та вираження поглядів Контакти
Тлумачний словник |
|
|||||||
При паралельному з’єднанні котушокРозрахунок електричних кіл із взаємною індукцією
Схему паралельного з’єднання котушок при узгодженому вмиканні по казано на рис. 14.10,а, а при зустрічному – на рис. 14.10,б.
Рис.14.10
Для випадку, коли однойменні затискачі приєднуються до одного і того самого вузла (рис. 14.10,а), рівняння, складені за першим і другим законами Кірхгофа для вибраних додатних напрямів струмів і напруг, матимуть вигляд ; ; (14.39) . Або, позначивши ; ; , ці рівняння наберуть вигляду ; ; (14.40) . У цих рівняннях комплексні напруги і взято зі знаком “+”, оскільки додатні напрями цих напруг і струмів, від яких вони залежать, вибрано відносно однойменних затискачів однаковими. У результаті розв’язання системи (14.40) знаходимо струми:
; ; (14.41) , де: - вхідний комплексний опір розглядуваного кола. За відсутності індуктивного зв’язку між вітками кола () формула його вхідного комплексного опору набере вигляду . Якщо в (14.39) знехтувати активним опором котушки (тобто ), то в результаті спільного розв’язання дістанемо ; ; . З останніх трьох математичних виразів легко дістати формули для еквівалентних індуктивностей окремих котушок і всього кола: ; ; . (14.42) Як уже відомо, (14.6) завжди, а тому в усіх трьох виразах (14.41) чисельник завжди додатний. Знаменник у і може бути як додатним, так і від’ємним. Якщо , еквівалентна індуктивності першої котушки від’ємна. Якщо , від’ємною є . Отже, і в цьому разі спостерігатиметься ефект хибної ємності. Як і при послідовному зустрічному з’єднанні, ефект хибної ємності може спостерігатися лише в одній із котушок. Векторні діаграми в разі паралельного узгодженого вмикання котушок при показано на рис. 14.11. Якщо і , векторну діаграму показано на рис. 14.11,а. Опори котушок мають суто індуктивний характер, струми відстають від напруги на кут і збігаються за фазою. Абсолютні величини струмів при різні. Загальний струм дорівнює сумі струмів віток. Напруга на обох котушках одна й та сама. Якщо за абсолютною величиною ; (рис. 14.11,б), струм другої котушки відстає від прикладеної напруги на кут . У першій котушці виникає ємнісний ефект і її струм випереджає прикладену напру-гу на кут . Загальний струм визначається як алгебраїчна сума стру-мів віток. Для побудови векторної діаграми для реальних котушок (рис. 14.12) (тобто коли і ) потрібно скористатися системою рівнянь (14.39).
Рис.14.11
Основним беремо вектор струму . Вектор збігається за фа-зою з . Потім під кутом відкладемо . Далі під кутом, меншим від до напряму , відкладаємо . Оскільки обидві віт-ки кола активноіндуктивні, вектори струмів і зсунені на кут, менший від , оскільки вони визначаються дією спільної напруги. Це означає, що при узгодженому з’єднанні котушок напруга взаємоіндукції відрізняється за фазою від напруги самоіндукції на кут, менший за . Сума ве-кторів дає вектор (друге рівняння (14.39)). Вектор струму відстає від вектора на кут . Отже, під таким кутом додаємо вектор до вектора . Їх сума дає вектор . Вектор напруги відкладемо з початку паралельно струму . Під кутом до додаємо вектор . Із кінця вектора під кутом до вектора вектор . У результаті правильної побудови сума векторів дає вектор (третє рівняння (14.39)).
Рис.14.12
У разі паралельного зустрічного вмикання двох котушок їх під’єднують однойменними затискачами до різних вузлів (або до одного вузла різнойменними затискачами). Отже, додатні напрями напруг взаємної індукції та і струмів, від яких вони залежать (і ), будуть орієнтовані відносно однойменних затискачів не однаково і тому ввійдуть до (14.39) зі знаком “–“, а саме: ; ; (14.43) . Або, позначивши ; ; , рівняння (14.43) запишемо так: ; ; (14.44) У результаті розв’язання системи (14.44) знайдемо ; ; (14.45) , де: - вхідний комплексний опір розглядуваного кола. Якщо в (14.43) знехтувати активним опором котушки (тобто ), то в результаті спільного розв’язку дістанемо ; ; . З останніх трьох математичних виразів легко дістати формули для ек-вівалентних індуктивностей окремих котушок і всього кола: ; ; . (14.46) Із (14.46) бачимо, що при паралельному зустрічному вмиканні двох котушок ефект хибної ємності неможливий, оскільки чисельник і знаменник завжди додатні. Зауважимо, що всі три індуктивності при паралельному зустрічному вмиканні менші, ніж при узгодженому. Це легко зрозуміти, порівнявши знаменники відповідних математичних виразів. Векторна діаграма для така сама, як і на рис. 14.11,а. Для реальної котушки, тобто при і векторна діаграма будується за системою (14.43).
Читайте також:
|
||||||||
|