![]()
МАРК РЕГНЕРУС ДОСЛІДЖЕННЯ: Наскільки відрізняються діти, які виросли в одностатевих союзах
РЕЗОЛЮЦІЯ: Громадського обговорення навчальної програми статевого виховання ЧОМУ ФОНД ОЛЕНИ ПІНЧУК І МОЗ УКРАЇНИ ПРОПАГУЮТЬ "СЕКСУАЛЬНІ УРОКИ" ЕКЗИСТЕНЦІЙНО-ПСИХОЛОГІЧНІ ОСНОВИ ПОРУШЕННЯ СТАТЕВОЇ ІДЕНТИЧНОСТІ ПІДЛІТКІВ Батьківський, громадянський рух в Україні закликає МОН зупинити тотальну сексуалізацію дітей і підлітків Відкрите звернення Міністру освіти й науки України - Гриневич Лілії Михайлівні Представництво українського жіноцтва в ООН: низький рівень культури спілкування в соціальних мережах Гендерна антидискримінаційна експертиза може зробити нас моральними рабами ЛІВИЙ МАРКСИЗМ У НОВИХ ПІДРУЧНИКАХ ДЛЯ ШКОЛЯРІВ ВІДКРИТА ЗАЯВА на підтримку позиції Ганни Турчинової та права кожної людини на свободу думки, світогляду та вираження поглядів
Контакти
Тлумачний словник Авто Автоматизація Архітектура Астрономія Аудит Біологія Будівництво Бухгалтерія Винахідництво Виробництво Військова справа Генетика Географія Геологія Господарство Держава Дім Екологія Економетрика Економіка Електроніка Журналістика та ЗМІ Зв'язок Іноземні мови Інформатика Історія Комп'ютери Креслення Кулінарія Культура Лексикологія Література Логіка Маркетинг Математика Машинобудування Медицина Менеджмент Метали і Зварювання Механіка Мистецтво Музика Населення Освіта Охорона безпеки життя Охорона Праці Педагогіка Політика Право Програмування Промисловість Психологія Радіо Регилия Соціологія Спорт Стандартизація Технології Торгівля Туризм Фізика Фізіологія Філософія Фінанси Хімія Юриспунденкция |
|
|||||||||||||||||||||||||||
За своєю електропровідністю плазма наближається до провідників.Плазму необхідно вважати четвертим агрегатним станом речовини.
НАЙВАЖЛИВІШІ ВЛАСТИВОСТІ ПЛАЗМИ: 3. Сильна взаємодія з зовнішніми магнітними та електричними полями. 4. Специфічна колективна взаємодія частинок плазми, що здійснюється через особливе поле. 5. Плазма є своєрідним пружним середовищем, у якому легко збуджуються і розповсюджуються різного роду коливання та хвилі.
Розрізняють “низькотемпературну плазму” (Тіон£105К) та “високотемпературну плазму” – Тіон~106…108К.
Лекція №15 IV. ЕЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ
30. Магнітне поле. Магнітна індукція. Закон Ампера Досліди показали, що навколо провідників зі струмом і постійних магнітів існує магнітне поле, яке легко виявити за силовою дією, якою воно впливає на інші провідники зі струмом або постійні магніти. Щоб вивчити основні властивості магнітного поля і способи його створення, розглянемо два досліди.
1. Взаємодія між нерухомими електричними зарядами і магнітною стрілкою
Підвісимо на нитці коло магнітної стрілки кульку з діелектрика і надамо їй електричного заряду. Ми не помітимо будь-якої дії з боку нерухомих електричних зарядів кульки на магнітну стрілку. У свою чергу, магнітне поле стрілки не діє на заряджену кульку. Отже, нерухомі електричні заряди не створюють магнітного поля і постійне магнітне поле не діє на нерухомі електричні заряди.
2. Взаємодія між постійним електричним струмом і магнітною стрілкою
Якщо пропустити постійний струм I через провідник, то магнітна стрілка повернеться навколо своєї осі так, щоб стати перпендикулярно до провідника зі струмом (рис.1). Це явище відкрив Г. Ерстед. Він виявив, що напрямок повороту північного полюсу стрілки змінюється на протилежний, якщо поміняти напрямок струму в провіднику.
Щоб охарактеризувати магнітне поле, треба розглянути його дію на певний струм. Розглянемо замкнений плоский контур зі струмом, розміри якого малі порівняно з відстанню до струмів, що утворюють поле. За позитивний напрямок нормалі приймається напрямок поступального руху свердлика, головка якого обертається в напрямку струму, що тече в контурі (рис.2). Контур зі струмом характеризується магнітним моментом
де Контуром зі струмом можна скористатись і для кількісного опису магнітного поля. На контур у магнітному полі діє пара сил. Обертальний момент сил М залежить від властивостей контуру:
Якщо контур зі струмом повернути на 90° від рівноважного положення, то на нього буде діяти максимальний обертальний момент Мmax. Якщо в дане місце магнітного поля поміщати контури з різними магнітними моментами, то на них діятимуть різні обертальні моменти, але відношення Мmax/
Магнітна індукція в даному місці магнітного поля визначається максимальним обертальним моментом, що діє на контур з одиничним магнітним моментом. Одиниця магнітної індукції - тесла: 1 Тл — магнітна індукція такого магнітного поля, в якому на рамку з магнітним моменом За напрямок індукції В магнітного поля приймається напрямок магнітного момента поля, який знаходиться в рівноважному положенні у цьому полі. Для графічного зображення магнітних полів зручно користуватись лініями магнітної індукції. Лініями магнітної індукції називають такі лінії, дотичні до яких у кожній точці збігаються з напрямком вектора В в цих точках поля. Напрямок ліній індукції магнітного поля струму визначається за правилом свердлика: якщо вкручувати свердлик за напрямком руху струму в провіднику, то напрямок руху його рукоятки покаже напрям ліній магнітної індукції. Лінії магнітної індукції можна спостерігати за допомогою дрібних металевих ошурків, які в магнітному полі поводять себе як маленькі магнітні стрілки. Узагальнюючи результати дослідження дії магнітного поля на різні провідники зі струмом, Ампер встановив, що сила
![]() В загальному випадку для визначенням напрямку сили Ампера Модуль сили Ампера розраховується за формулою:
де Припустимо, що елемент провідника dl із струмом I перпендикулярний до напрямку магнітного поля (
Отже, магнітна індукція є силовою характеристикою магнітного поля. Лекція №16 31. Закон Біо-Савара-Лапласа
У 1920 р. французькі вчені Ж. Біо і Ф. Савар дослідили магнітні поля, створені в повітрі прямолінійним струмом, коловим струмом, котушкою із струмом тощо. їіа основі численних дослідів вони дійшли таких висновків: а) у всіх випадках індукція В магнітного поля електричного струму пропорційна до сили струму I; б) магнітна індукція залежить від форми і розмірів провідника із струмом; в) магнітна індукція В у будь-якій точці поля залежить від розташування цієї точки відносно провідника зі струмом. Біо і Савар намагалися знайти загальний закон, який дав би змогу обчислити магнітну індукцію в кожній точці поля, створеного електричним струмом, що протікає по провіднику будь-якої форми. Однак зробити це їм не вдалося. Розв’язав це завдання П. Лаплас. Лаплас узагальнив результати експериментів Біо і Савара у вигляді такого диференціального закону, який називається закономБіо-Савара-Лапласа:
![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Отже, модуль індукції
Напрямок вектора Дослід показує, що для магнітного поля справедливийпринцип суперпозиції: індукція магнітного поля, створеного декількома струмами або рухомими зарядами, дорівнює векторній сумі магнітних полів, що створені кожним струмом або рухомим зарядом окремо. Відповідно до принципу суперпозиції магнітна індукція
Необмежене збільшуючи кількість ділянок п і переходячи до границі при п, що прямує до нескінченності, можна замінити суму інтегралом:
Отже, магнітна індукція поля, яке створене у вакуумі струмом І , що тече по провіднику скінченної довжини і довільної форми, дорівнює
Розрахунок характеристик магнітного поля за наведеними формулами в загальному випадку досить складний. Однак, якщо розподіл струму має певну симетрію, то застосування закону Біо-Савара-Лапласа разом з принципом суперпозиції дає змогу досить просто розрахувати магнітну індукцію конкретних полів.
Магнітне поле прямолінійного провідника з струмом. Магнітне поле колового струму Розглянемо прямий провідник довільної форми, по якому проходить струм I, наприклад згори вниз (рис.164);
де α- кут між векторами dl ' і r.
Замінимо dl і r через одну незалежну змінну α
![]()
У результаті, індукція магнітного поля прямолінійного провідника МN у точці А дорівнює
Якщо провідник MN нескінченно довгий, то α1 = 0, а α2 = π. Отже, магнітна індукція нескінченно довгого провідника зі струмом дорівнює (cos0= 1, cos π =-1)
Знайдемо індукцію магнітного поля в центрі О, колового струму радіусом R, по
якому, протікає струм I (рис. 165):
Усі вектори dВ магнітних полів, які створені в точці О різними ділянками, dl колового струму, напрямлені перпендикулярно до площини рисунка "від нас". Тоді
Отже, індукція магнітного поля колового струму дорівнює
32. Закон повного струму для магнітного поля у вакуумі. Вихровий характер магнітного поля
Введемо циркуляцію вектора магнітної індукції. Циркуляцією вектора
де
![]() ![]() ![]() і напрямлений по доточній до кола, тому Тоді
Звідси можна зробити два висновки: 1) магнітне поле прямолінійного струму - вихрове поле, бо циркуляція вектора 2) циркуляція вектора Цю формулу можна використати до замкненого контуру L довільної форми, який охоплює нескінченно довгий прямолінійний провідник зі струмом І. Якщо контур
У всіх випадках, які розглядались вище, кут
Надалі використовуватимемо таке правило знаків струмів: позитивним вважається струм, напрямок якого зв’язаний з напрямком обходу по контуру правилом свердлика; струм протилежного напрямку вважаєтьсянегативним. На практиці магнітне поле, переважно, створюється кількома провідниками, по яких проходять струми І1, І2, І3 тощо. На основі принципу суперпозиції магнітна індукція
Тоді
Кожен з інтегралів, що стоїть під знаком суми, дорівнює або Отже,
де п – кількість провідників зі струмами, що охоплюються контуром L довільної форми. Рівняння циркуляція вектора Отриманий вираз закону повного струму справедливий лише для магнітного поля у вакуумі, оскільки для поля у речовині слід враховувати молекулярні струми.
Лекція №17 33. Cила Лоренца
Виникнення макроскопічної сили Ампера, що діє на провідник із струмом у магнітному полі, можна пояснити так. При проходженні струму носії заряду в провіднику рухаються напрямлено. Тому магнітне поле відхиляє їх в один бік. При цьому вони стикаються з кристалічною граткою металу і передають їй певний імпульс, якого набули під дією магнітного поля. Макроскопічним результатом елементарних процесів зіткнення окремих носіїв заряду з кристалічною граткою провідника є виникнення сили Ампера. Магнітне поле діє на вільні електрони в метал і і без електричного струму в провіднику. Оскільки електрони в цьому випадку рухаються тільки хаотично, то сумарний імпульс, який вони надають кристалічній гратці провідника, дорівнює нулю і провідник залишається нерухомим. Для обчислення сили, що діє на рухомий заряд в магнітному полі, розглянемо елемент провідника dl зі струмом I у магнітному полі з індукцією
де FЛ – сила Лоренца. Кількість носіїв заряду dN в елементі Провідника dl запишемо через їх концентрацію п та об’єм dV елемента:
S – площа поперечного перерізу провідника. Тоді
Оскільки за електронною теорією
або
де
Напрямок сили Лоренца визначається за правилом векторного добутку або правилом лівої руки: якщо долоню лівої руки розмістити так, щоб в неї входив вектор На негативний заряд сила діє в протилежному напрямку (рис. 6).
Якщо на рухомий електричний заряд, крім магнітного поля з індукцією
Якщо заряджена частинка рухається в магнітному полі зі швидкістю Якщо заряджена частинка рухається в магнітному полі з швидкістю
Звідси
де r – радіус кола. Використавши зв’язок
Період обертання частинки в однорідному магнітному полі не залежить від її швидкості (при Нехай навколо точкового заряду + q, який знаходиться у вакуумі, описано довільну замкнену поверхню S
![]() Лінії напруженості виходять з цієї поверхні. Виділимо довільну елементарну площадку ds, нормаль n до якої складає кут α з вектором Е. Спроектуємо елемент ds поверхні S на поверхню радіуса r з центром в місці знаходження заряду q. ТодіdSп =dSсоsα. Елементарний потік а dώ -тілесний кут, під яким елементарну площадку ds видно з точкового зарядуq. Провівши інтегрування по куту, отримаємо
Якщо всередині замкненої поверхні буде негативний заряд, то кут між нормаллю і вектором Е буде тупий (лінії напруженості входять всередину замкненої поверхні). Отже, соsа < 0. Тоді dФЕ < 0. Це означає, що потік через замкнену поверхню
всіма зарядами, дорівнює сумі напруженостей Е, що створюється кожним зарядом зокрема і .
Тому проекція вектора Е на напрямок нормалі до площадки dS дорівнює алгебраїчній сумі проекцій всіх векторів Еi на цей напрямок:
Потік вектора напруженості результуючого поля через довільну замкнену поверхню S, що охоплює заряди q1,q2,..qn дорівнює
Отже, потік вектора напруженості у вакуумі через довільну замкнену поверхню, яка охоплює електричні заряди, дорівнює алгебраїчній сумі цих зарядів, поділеній на електричну сталу Це твердження називається теоремою Остроградського-Гаусса. Наприклад, для системи зарядів, які наведені на рис.109, потік напруженості
Якщо замкнена поверхня S не охоплює заряд q (риє. 110), то дотична до
поверхні S конічна поверхня з вершиною у точці О поділяє поверхню S , на дві частини: S1 i S2. Потік напруженості через поверхню 5 дорівнює сумі потоків: >
Потоки ФЕ1 і ФЕ2 дорівнюють один одному за абсолютною величиною, тому що поверхні S1 і S2 видно з точки О під тим самим тілесним кутом ώ. Оскільки для всіх елементів поверхні S1 кути між векторами Е і зовнішніми нормалями n гострі, а для поверхні S2 ці кути тупі, то Тому сумарний потік через поверхню 8 Нехай заряд q знаходиться всередині замкненої поверхні S і лінії напруженості перетинають цю поверхню кілька разів (риc.111).
Елементарний потік напруженості через площадки dS1….. dS2 дорівнює
Отже, непарне число перетинів при обчисленні потоку,напруженості зводиться до одного перетину.
34. Контур зі струмом у магнітному колі
![]()
![]() ![]() ![]()
![]() ![]() ![]() ![]() Сили
![]() ![]() ![]()
Результуючий обертальний момент М, який діє на рамку, дорівнює моменту нари сил
де S = ab – площа рамки, IS = pm – числове значення вектора магнітного моменту рамки зі струмом. Тоді Обертання рамки під дією пари сил Вектор обертального моменту
Обертальний момент
35. Магнітний потік. Теорема Остроградського-Ґаусса
Потоком вектора магнітної індукції (магнітним потоком) через площину dS називається скалярна фізична величина, яка дорівнює
![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]()
![]() ![]() ![]() Потік вектора магнітної індукції ФВ через довільну поверхню S дорівнює
Для однорідного поля і плоскої поповерхні, розміщеної перпендикулярно до вектора Розрахуємо потік вектора
Магнітний потік через один виток меноїда площею S:
Повний магнітний потік через соленоїд, який називається потокозчепленням
В електродинаміці доводиться теорема Остроградського-Ґаусса для магнітного поля: магнітний потік крізь довільну замкнену поверхню дорівнює нулю:
Ця теорема є наслідком того, що в природі нема магнітних “зарядів” і лінії індукції будь-якого магнітногополя є замкненими кривими.
36. Робота переміщення провідника і контуру зі струмом у магнітному полі
![]()
За законом Ампера
Тоді
Сила Добуток З рис. 12 видно, що Добуток
Вважаючи силу струму сталою і, інтегруючи цей вираз, отримаємо
Робота, яку виконує сила Ампера при перевищенні в магнітному полі провідника, струм в якому постійний, дорівнює добутку сили струму на величину магнітного потоку крізь поверхню, яку описує провідник під час свого руху.
Нехай внаслідок нескінченно малого переміщення контур С зайняв положення С¢ (рис.13). Контур С уявно розіб’ємо на два з’єднані своїми кінцями провідники АМD і DNA. Повна робота dА, виконана силами Ампера при розглядуваному переміщенні контуру, дорівнює алгебраїчній сумі робіт переміщення провідників АМD (dА1) і DNA (dА2), тобто dА = dА1 + dА2. Припустимо, що вектор Сила Ампера Сила
де Остаточний вираз для елементарної роботи dА буде
Інтегруючи цей вираз, знайдемо роботу А, яку виконує сила Ампера при будь-якому переміщенні контуру в магнітному полі
Робота, яку виконуює сила Ампера при переміщенні в магнітному полі замкненого контуру, по якому проходить постійний струм, дорівнює добутку сили струму на зміну магнітного потоку крізь поверхню, обмежену контуром. Матеріал для самостійної роботи Читайте також:
|
||||||||||||||||||||||||||||
|