Тура магнітних матеріалів нічуванності феромагнетику

1 - замикаючі домени; 2 - основні домени

Крива намагнічування в області 2 характеризується тим, що тут відбувається не пружній зсув границь доменів, тобто процес не є оборотним. В області наближення до насичення (область 3) зміна індукції пояснюється в основному процесом обертання, коли напрямок вектора намагніченості мимовільних областей наближається до напрямку зовнішнього поля. Повна орієнтація намагніченості по полю відповідає технічному насиченню (область 3). На останній ділянці кривої індукції (область IV) спостерігається слабкий ріст індукції зі збільшенням поля. Збільшення індукції відбувається за рахунок росту намагніченості самого домена, тобто орієнтації спінових моментів окремих електронів, напрямок яких не збігається з напрямком зовнішнього поля внаслідок впливу, що дезорієнтує, теплового руху.

Використовуючи основну криву намагнічування можна побудувати залежність магнітної проникності від напруженості зовнішнього магнітного поля.

Рис. 3.5. Крива намагніченості й кути а, що характеризують різні типи магнітної проникності

Рис. 3.6. Залежність магнітної проникності від напруженості зовнішнього магнітного поля

Статична магнітна проникність, обумовлена по формулі μ = B/(μ₀H), пропорційна тангенсу кута a_нач нахилу прямої, проведеної з початку координат через крапку на основній кривій намагнічування (мал. 3.5).

Залежність магнітної проникності від напруженості поля представлена на мал. 3.6. Значення магнітної проникності μ_rв області слабких полів (Н → 0) називають початковою магнітною проникністю, експериментально неї визначають у полях ~ 0,1 А/м. Найбільше значення магнітної проникності називають максимальною проникністю μ_{r мах}

Магнітна проникність магнітних матеріалів росте зі збільшенням температури й має максимум при температурі Кюрі. Значення температури Кюрі для ряду магнітних матеріалів наведені в табл. 3.1.

Якщо намагнічувати не намагнічений матеріал у зовнішнім магнітному полі, то індукція зростає при безперервному збільшенні напруженості магнітного поля Ни досягає значення індукції насичення В_S. Якщо після цього зменшити напруженість зовнішнього поля Н, то намагніченість зменшиться, але цьому значенню напруженості буде відповідати вже інше, більше, значення індукції, чим при початковому намагнічуванні.

Матеріал	Т_К, ⁰С	μ_rН	В. Тл
Fe			2,15
Ni			0,61
Fe₃O₄			0,5
NiFe₂O₄			0,31
Ni₀ , ₅Zn₀ , ₅ Fe₂0₄			0,4

Це означає, що криві В= f (Н) при збільшенні й зменшенні напруженості поля не тотожні внаслідок явища гістерезису. Магнітним гістерезисомназивається явище відставання зміни магнітної індукції від зухвалості зміни напруженості магнітного поля (мал. 3.7). При зменшенні Н до нуля в зразку залишається залишкова індукціяВ_r. Якщо напрямок поля змінити на протилежне й почати його збільшувати, то можна зменшити індукцію до нуля. У цьому випадку значення Н_с називається коерцитивної (затримуючої) силою.За значенням коерцитивної сили матеріали діляться на магнітом’ягкі (з малим значеннямН_с і великою магнітною проникністю) і магнітотверді (з великою коерцитивною силою й щодо невеликою магнітною проникністю).

Читайте також:

<== попередня сторінка	\|	наступна сторінка ==>
Процеси технічного намагнічування й перемагнічування магнітних матеріалів	\|	Тема: Загальні відомості про провідники

Не знайшли потрібну інформацію? Скористайтесь пошуком google:

Генерація сторінки за: 0.016 сек.