Розрахунки лінійних ланцюгів при несинусоїдальній напрузі

Для цього використовується метод накладання. Використовуючи ряди Фур’є можна джерело несинусоїдальної напруги або ЕРС замінити низкою послідовно ввімкнутих джерел синусоїдальної напруги або ЕРС із різною частотою. Відповідно й струм у ланцюзі буде складатися з такої ж кількості гармонік, як і джерело ЕРС. Миттєве значення струму буде дорівнювати сумі його гармонік.

а) б) в) г)

Рис. 3.1 Періодичні функції несинусоїдальної напруги

Рис. 3.2 Періодичні несинусоїдальні напруги й струми, отримані при випрямлені

Активний опір можна вважати однаковим для всіх гармонік. Реактивний опір залежить від частоти й буде різним для різних частот:

(3.3)

де k – номер гармоніки, L – індуктивність ланцюга.

(3.4)

де С – ємність ланцюга.

(3.5)

Амплітуда й діюче значення k-ої гармоніки струму відповідно дорівнюють:

(3.6)

Кут зсуву фаз між напругою та струмом залежить від гармоніки:

(3.7)

Миттєве значення струму відповідно до виразу (3.1) дорівнює:

(3.8)

де і₀ – постійна складова струму, а і_k –струм гармонічної складової.

Індуктивний опір із підвищенням частоти зростає, а ємнісний – зменшується.

Читайте також:

<== попередня сторінка	\|	наступна сторінка ==>
Представлення періодичних несинусоідних електричних величин рядами Фур’є.	\|	Діюче та середнє значення несинусоїдального струму.

Не знайшли потрібну інформацію? Скористайтесь пошуком google:

Генерація сторінки за: 0.019 сек.