МАРК РЕГНЕРУС ДОСЛІДЖЕННЯ: Наскільки відрізняються діти, які виросли в одностатевих союзах
РЕЗОЛЮЦІЯ: Громадського обговорення навчальної програми статевого виховання ЧОМУ ФОНД ОЛЕНИ ПІНЧУК І МОЗ УКРАЇНИ ПРОПАГУЮТЬ "СЕКСУАЛЬНІ УРОКИ" ЕКЗИСТЕНЦІЙНО-ПСИХОЛОГІЧНІ ОСНОВИ ПОРУШЕННЯ СТАТЕВОЇ ІДЕНТИЧНОСТІ ПІДЛІТКІВ Батьківський, громадянський рух в Україні закликає МОН зупинити тотальну сексуалізацію дітей і підлітків Відкрите звернення Міністру освіти й науки України - Гриневич Лілії Михайлівні Представництво українського жіноцтва в ООН: низький рівень культури спілкування в соціальних мережах Гендерна антидискримінаційна експертиза може зробити нас моральними рабами ЛІВИЙ МАРКСИЗМ У НОВИХ ПІДРУЧНИКАХ ДЛЯ ШКОЛЯРІВ ВІДКРИТА ЗАЯВА на підтримку позиції Ганни Турчинової та права кожної людини на свободу думки, світогляду та вираження поглядів Контакти
Тлумачний словник |
|
||||||||||
Канонічні рівняння методу силДодаткові рівняння переміщень, що виражають рівність нулю переміщень (лінійних чи кутових) у напрямках зайвих невідомих, зручно складати в так званій канонічній формі, тобто за певною закономірністю.
(2.1)
Обчислюючи , застосуємо принцип незалежності дії сил: де – переміщення від заданого навантаження (рис. 17в); – переміщення від сили . Якщо – переміщення в напрямі від сили (рис.17г), то , і рівняння переміщень (2.1) набирає вигляду:
(2.2)
Це канонічна форма рівняння переміщень для один раз статично невизначуваної системи. Для системи з двома зайвими зв’язками додаткові рівняння мають вигляд: де – повне переміщення в напрямі від заданого навантаження та зайвих невідомих сил і ; – повне переміщення в напрямі від заданого навантаження та зайвих невідомих сил і . Виходячи з принципу незалежності дії сил, запишемо переміщення та у вигляді сум переміщень, спричинених окремо кожною з невідомих сил , та заданим навантаженням . Використовуючи вибрані раніше позначення переміщень, знаходимо:
(2.3)
За аналогією можна записати в канонічній формі рівняння переміщень для будь-якої n разів статично невизначуваної системи:
(2.4)
Повне переміщення можна визначити як добуток питомого переміщення , спричиненого дією одиничної сили, на відповідну узагальнену силу – .
(2.5)
Система канонічних рівнянь методу сил для загального випадку навантаження має вигляд: (2.6)
де – кількість зайвих зв'язків (ступінь статичної невизначуваності) системи. Коефіцієнти рівнянь (2.6) являють собою лінійні зміщення та кути повороту в основній (статично визначуваній) системі від дії сил і моментів , доданих по напрямкам невідомих зусиль. Вільні члени визначають відповідні переміщення, викликані заданим зовнішнім навантаженням. Коефіцієнти і вільні члени канонічних рівнянь (2.6) обчислюються за допомогою інтегралу Мора, що представляється в загальному випадку формулою[1].
(2.7)
де складання проводиться по усім дільницям пружної системи. В прийнятій системі координат (вісь співпадає з віссю стержня, а і – головні центральні осі поперечного перерізу) крутний момент і згинальні моменти і , поздовжня та поперечні сили і є сукупністю проекцій головного вектору і головного моменту сил в довільному перерізі стержня. При застосуванні графоаналітичних методів для визначення інтегралів Мора (2.7) необхідно мати відповідні епюри від одиничних навантажень , які будують для основної системи навантаженою тільки силами кожною окремо. Епюри , будують також для основної системи, але від заданого зовнішнього навантаження. Ординати епюр згинальних моментів відкладають з боку стислого волокна. Для багатопрольотної балки відмінними від нуля внутрішніми зусиллями вважати згинальний момент та поперечну силу. Для плоскої рами - згинальний момент, поперечну і поздовжню сили. Згідно з п.1.1, на підставі формули (2.7) знаходимо
(2.8)
Питомі переміщення, що мають однакові індекси й називаються головними коефіцієнтами канонічних рівнянь, визначають таким чином
(2.9)
Очевидно, що ці переміщення додатні. Питомі переміщення, в яких індекси не однакові, називають побічними коефіцієнтами й визначають за формулою
(2.10)
Вони можуть бути додатними або від’ємними, а також дорівнювати нулю. На підставі теореми про взаємність переміщень [1]. Плоскопросторові рами являють собою особливий клас стержньових конструкцій, у яких плоска рамна система навантажена силами, діючими в площинах, не співпадаючих з площиною самої рами .
Очевидно, що при дії сил, перпендикулярних площині рами (рис. 18), відмінними від нуля внутрішніми зусиллями в перерізі рами є
Якщо ж площина дії зовнішніх сил співпадає з площиною рами, відмінними від нуля є
Оскільки будь-яке зовнішнє навантаження можна розкласти на дві складові, одна з яких розміщена в площині рами , а інша – в перпендикулярній площині , ці невідомі поділяються на дві самостійні групи і можуть бути визначені незалежно друг від друга. Таким чином, система канонічних рівнянь (2.6) для плоскопросторової рами в загальному випадку розпадається на дві незалежні системи: (2.11)
Де – невідомі зусилля і моменти, діючі в площинах, ортогональних до площини рами; – невідомі і моменти, що лежать в площині рами. В випадку, якщо зовнішнє навантаження є антиплоским , , вільні члени системи (2.11) звертаються в нуль, що призводить до нульових рішень для зусиль в площині рами. Отже, для плоскопросторових рам, навантажених ортогонально до її площини, ступінь статичної невизначуваності визначається числом додаткових зв'язків, накладених на раму в площині дії зовнішнього навантаження. Відмінними від нуля невідомими є зусилля, що призводять до появи згинальних і крутних моментів в площинах, перпендикулярних площині рами, причому нехтуємо впливом поздовжніх та поперечних сил:
(2.12)
Значення коефіцієнтів канонічних рівнянь, як показують вирази (2.7), залежать від співвідношення згинальних , та крутної жорсткостей поперечних перерізів стержньової системи та довжин відповідних ділянок стержня. Якщо рама зібрана з прямолінійних стержнів постійної згинальної і крутної жорсткості, то безпосереднє інтегрування в формулі Мора можна замінити перемноженням епюр по способу Верещагіна (1.8).
Читайте також:
|
|||||||||||
|