Новини освіти і науки:

G+

Тлумачний словник
Авто
Автоматизація
Архітектура
Астрономія
Аудит
Біологія
Будівництво
Бухгалтерія
Винахідництво
Виробництво
Військова справа
Генетика
Географія
Геологія
Господарство
Держава
Дім
Екологія
Економетрика
Економіка
Електроніка
Журналістика та ЗМІ
Зв'язок
Іноземні мови
Інформатика
Історія
Комп'ютери
Креслення
Кулінарія
Культура
Лексикологія
Література
Логіка
Маркетинг
Математика
Машинобудування
Медицина
Менеджмент
Метали і Зварювання
Механіка
Мистецтво
Музика
Населення
Освіта
Охорона безпеки життя
Охорона Праці
Педагогіка
Політика
Право
Програмування
Промисловість
Психологія
Радіо
Регилия
Соціологія
Спорт
Стандартизація
Технології
Торгівля
Туризм
Фізика
Фізіологія
Філософія
Фінанси
Хімія
Юриспунденкция

ТОМУ НАМАГНІЧЕНИЙ ФЕРИТ Є АНІЗОТРОПНИМ ДЛЯ ХВИЛЬ ІЗ РІЗНИМИ НАПРЯМАМИ КОЛОВОЇ ПОЛЯРИЗАЦІЇ.

За наявності змінного поля на кожний електрон діє пара сил, яка намагається повернути вісь обертання до збігу напрямів векторів та . Через це електрони починають виконувати вимушену прецесію навколо вісі з певним кутом , що залежить від .

Цей струм створює магнітне поле, напрямлене по нормалі до площини витка. У результаті електрон поводиться як намагнічений гіроскоп, тому він має так звані ГІРОМАГНІТНІ ВЛАСТИВОСТІ.

Якщо такий гіроскоп розташувати в постійному магнітному полі напруженістю(рис. 1), напрям якого не збігається з напрямом власного поля , то виникає момент пари сил , що намагається повернути вісь гіроскопа таким чином, щоб напрями цих полів збігалися.

Під дією цієї пари сил вісь обертання гіроскопа починає здійснювати прецесійний рух навколо осі обертання. За рахунок втрат енергії цей рух загасає, кут прецесії φ зменшується, і гіроскоп займає положення, при якому його власне магнітне поле за напрямом збігається із зовнішнім.

Рис.1 Електрон у постійному магнітному полі

Аналогічно поводиться електрон за наявності постійного магнітного поля .

При цьому кутова частота прецесії пропорційна до амплітуди поля

де — гіромагнітне відношення електрона.

Нехай окрім постійного магнітного поля на електрон діє лінійно поляризоване високочастотне поле з частотою ω, яка має той самий порядок, що й частота прецесії .

Будь-яке гармонічне лінійно поляризоване поле можна подати у вигляді СУМИ ДВОХ РІВНИХ МІЖ СОБОЮ ПОЛІВ ІЗ ВЗАЄМНО ПРОТИЛЕЖНОЮ КОЛОВОЮ ПОЛЯРИЗАЦІЄЮ — ПРАВОГВИНТОВОЮ ТА ЛІВОГВИНТОВОЮ , ЯКІ ВЗАЄМОДІЮТЬ ІЗ МАГНІТНИМ ПОЛЕМ ЕЛЕКТРОНА ПО-РІЗНОМУ.

Припустимо, що вектор розташований у площині, перпендикулярній до вектора (рис.2).

Якщо діє лише поле, то після загасання прецесії магнітні моменти всіх електронів орієнтуються вздовж осі

Рис.2 Електрон у змінному магнітному полі

ПРАВОГВИНТОВА СКЛАДОВА , обертаючись із частотою, близькою до частоти прецесії в одному напрямі з вектором , взаємодіє з власним магнітним полем електрона, віддаючи йому енергію та збільшуючи кут прецесії .

ЛІВОГВИНТОВА СКЛАДОВА обертається у протилежному напрямі. При цьому протягом однієї частини періоду під дією кут прецесії збільшується, а протягом другої — зменшується. Тоді в середньому за період взаємодія хвилі із полем електрона відсутня.

У разі точного збігу частоти з частотою прецесії кут прецесії набуває значення π/2.

У реальному фериті при збільшенні кута прецесії збільшуються втрати на так зване магнітне тертя у кристалічній решітці. Унаслідок цього енергія складової зменшується, а енергія складової залишається практично без змін.

Анізотропність намагніченого фериту виявляється також у відмінності значення магнітної проникності для складових та

Власний магнітний момент електрона можна розкласти на два компоненти: — такий, що розташований в одній площині з , та — перпендикулярний до цієї площини.

Оскільки останній компонент не змінюється з часом (), то індукція сумарного змінного поля у фериті при дії складається з індукції хвилі у вакуумі.

Модуль можна вважати пропорційним до

тому

тоді як при хвилі значення цієї індукції визначатиметься таким виразом:

ПРИ ЦЬОМУ З ПОРІВНЯННЯ ВИПЛИВАЄ, ЩО ФЕРИТ ВІДНОСНО ПРАВОГВИНТОВОЇ ХВИЛІ ПОВОДИТЬСЯ ЯК МАТЕРІАЛ З МАГНІТНОЮ ПРОНИКНІСТЮ , А ВІДНОСНО ЛІВОГВИНТОВОЇ — ІЗ .

Залежність магнітних проникностей та (рис.3 ) від напруженості постійного поля .

Для насиченогофериту значення магнітних проникностей визначаються співвідношеннями

де — магнітний момент одиниці об'єму фериту при досягненнінасичення.

Гіромагнітний резонанс настає при частоті ω = , тобто при резонансному значенні . Це явище полягає в різкому зростанні втрат енергії хвилі , унаслідок чого різко зростає значення

Рис. 3 Залежність магнітних проникностей та від напруженості постійного поля .

У реальному фериті величина не досягає нескінченного значення. Для реальних феритів залежність від зображено на рис. 3 пунктирною лінією

Читайте також:

<== попередня сторінка	\|	наступна сторінка ==>
Гіромагнітні властивості намагнічених феритів	\|	ЕФЕКТОМ ФАРАДЕЯ НАЗИВАЮТЬ ЯВИЩЕ ОБЕРТАННЯ ПЛОЩИНИ ПОЛЯРИЗАЦІЇ ХВИЛІ, ЗУМОВЛЕНЕ АНІЗОТРОПНИМИ ВЛАСТИВОСТЯМИ ФЕРИТУ, ЯКИЙ НАМАГНІЧЕНО.

Не знайшли потрібну інформацію? Скористайтесь пошуком google:

Генерація сторінки за: 0.005 сек.

ТОМУ НАМАГНІЧЕНИЙ ФЕРИТ Є АНІЗОТРОПНИМ ДЛЯ ХВИЛЬ ІЗ РІЗНИМИ НА­ПРЯМАМИ КОЛОВОЇ ПОЛЯРИЗАЦІЇ.

ТОМУ НАМАГНІЧЕНИЙ ФЕРИТ Є АНІЗОТРОПНИМ ДЛЯ ХВИЛЬ ІЗ РІЗНИМИ НАПРЯМАМИ КОЛОВОЇ ПОЛЯРИЗАЦІЇ.