Генератор змінного струму замкнутий на зовнішнє коло з настільки малими індуктивністю та ємністю, що ними можна знехтувати. В колі є змінний струм
. (55.1)
Знайдемо за яким законом змінюється напруга між кінцями кола а і б (рисунок 55.2). Застосувавши до ділянки кола аRб закон Ома, отримаємо
U, I
. (55.2)
Таким чином, напруга на кінцях ділянки також змінюється за законом синуса, причому різниця фаз між коливаннями струму та напруги дорівнює нулю. Напруга і струм одночасно досягають максимальних значень і одночасно обертаються в нуль (рисунок 55.3). Максимальне значення напруги
. (55.3)
Побудуємо векторну діаграму. Для цього оберемо вісь діаграми таким чином, щоб вектор, що зображає коливання струму, був напрямлений вздовж цієї вісі. Цю вісь називають віссю струмів. Вектор, що зображає коливання напруги, буде напрямлений вздовж вісі струмів, оскільки різниця фаз між струмом та напругою дорівнює нулю. Довжина цього вектора дорівнює амплітуді напруги .
Ємність (конденсатор) у колі змінного струму.
Позначимо різницю потенціалів точок а і б (рисунок 50.4) через ( ). Тоді . Але , тоді . Якщо сила струму в колі змінюється за законом , то . Стала інтегрування С' позначає довільний сталийзаряд конденсатора, не пов'язаний з коливаннями струму, а тому покладемо . Отже
. (55.4)
При синусоїдальних коливаннях струму в колі напруга на конденсаторі змінюється також за законом синуса, однак між коливаннями струму та напруги існує різниця фаз. Коливання напруги на конденсаторі відстають від коливання струму за фазою на .
Амплітуда напруги на конденсаторі дорівнює
. (55.5)
Величина
(55.6)
відіграє роль опору ділянки кола. Вона називається ємнісним опором.
Вектор, що відображає коливання напруги на векторній діаграмі в цьому випадку не співпадає з віссю струму. Він розвернутий у від'ємному напрямку (за годинниковою стрілкою) на кут .